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全重四夸克$$ {bb {\ bar {c}} {\ bar {c}}} $$bbc¯c¯：寿命和弱衰变我们研究了全重S波$$ 0 ^ + $$ 0+四夸克$$ T ^ {\\ {bb \}} _ {\ {{\ bar {c}}} {\ bar { c}} \}} $$ T {c¯c¯} {bb}。使用基于重夸克扩展的运算符产品扩展 ... ^-$$ T {c¯c¯} {bb}→B-K0Bc-用于魅力夸克衰减和$$ T _ {\ {{\ bar {c}} {\ bar {c}} \}} ^ {\ {bb \}} \ rightarrow B ^ -D ^-$$ T {c¯c¯} {bb}→BD-用于底部夸克衰变 ...
RHIC极化质子-质子碰撞中$$ \ varLambda / \ bar {\ varLambda} $$Λ/Λ超子产生的核子奇... 我们通过在RHIC处发生的单个纵向极化质子和质子（pp）碰撞计算了极化的$$ \ varLambda $$Λ或$$ \ bar {\ varLambda} $$Λ超子的包容性产生。通过比较STAR协作组织报告的数据，我们发现该过程对质子在实验 ... s \ approx-\ ，0.025 \ pm 0.019 $$Δs≈-0.025±0.019（奇数夸克）和$$ \ varDelta \ bar {s} \约-\，0.001 \ pm 0.012 $$Δs≈-0.001±0.012（奇异夸克）这些值与光锥 ...
$$ D ^ 0（\ bar {D} ^ 0）\ rightarrow f $$ D0（D¯0）→f有效宽度不对称中的新物理签名违反电荷共轭奇偶校验（$$ \ mathrm CP $$ CP）对称性是影响宇宙中物质优势的主要规则。由于$$ M ^ 0 $$ M0和$$ {\ bar {M}} ^ 0 $$M¯0（此处为M）衡量的生命周期的不对称性，导致了$$ \ mathrm CP $$ CP的违反。是重介子， ...
研究由$ us \ bar {d} \ bar {b} $$usd¯b和$$ ud \ bar {s} \ bar {b} $$... ... 模型的框架内，我们研究了由$$ us \ bar {d} \ bar {b} $$usd¯b和$$ ud \ ... 双夸克结构。在由$$ us \ bar {d} \ bar {b} $$usd¯b组成的系统中 ... （5568）不能解释为$ us \ bar {d} \ bar {b} $$usd¯b的分子状态或 ... 克共振。但是，在由$ ud \ bar {s} \ bar {b} $$ udsb组成的四夸克 ... 00 $$ IJ = 00的四夸克$$ ud \ bar {s} \ bar {b} $$ uds′b，双夸克- ...
Pentaquark在简单模型中使用$$ QQQq \ bar {q} $$ QQQqq配置我们用$$ QQQq \ bar {q} $$ QQQqq $$（Q = b，c; q = u，d，s）$$（Q = b，c;q = u，d，s）配置，是$$ Q \ bar {Q} qqq $$QQ¯qqq的镜像结构。后者的配置与LHCb协作观察到的$$ P_c ...
三重重四元数$$ {b {\ bar {c}}} {b {\ bar {q}}} $$bc¯bq 我们研究三重重夸克$$ {b {\ bar {c}}} {b {\ bar {q}}} $$bc¯bq的质量， ... 1 ^ +的稳定三重重夸克$$ b {\ bar {c}} b {\ bar {q}} $$bc¯bq $$ JP = 1 +， ... q}}} $$bc¯bq \ tau（T ^ {\\ {bb \}} _ {\ {{\ bar {c}} {\ bar {q}} \}}）= 0.70 \ times 10 ^ {-12} ... 我们在SU（3）味对称下构造了强子级的$$ {b {\ bar {c}}} {b ...
在$$ M_ {t \ bar {t}} $$ Mtt之外：学习在LHC上寻找广泛的$$ t \ bar {t} $$ tt共振 ... 。我们了解到，通过将深层神经网络应用于$$ t \ bar {t} $$ tt共振的情况，不变质量$$ M_ {t \ bar {t}} $$ Mtt仍然有用，但是来自非共振区域，角度相关性，$ p_T $$ pT ...
$$ B ^-\ rightarrow \ Lambda \ bar {p} \ eta ^ {{（'）} $$ B-→Λpη（... 我们研究三体重子物体$$ B \ rightarrow {{\ mathbf {B}} \ bar {\ mathbf {B}}'} M $$ B→BB¯'M衰变，其中M代表$$ \ eta $ $η或$$ \ eta ... .6±1.1）×10-6，其中误差是由于不可分解的影响以及$$ 0 \ rightarrow {{ \ mathbf {B}} \ bar {\ mathbf {B}}'} $$ 0→BB́'和$$ B \ rightarrow {{\ mathbf {B}} \ bar {\ math
来自$ K \ rightarrow \ pi \ nu {\ bar {\ nu}} $$ K→πνν¯的新物理约束 ... 研究新物理学对稀有衰减模式$$ K_L \ rightarrow \ pi ^ 0 \ nu {\ bar {\ nu}} $$ KL→π0νν¯和$$ K ^ + \ rightarrow \ pi ^ + \的一般影响。 nu {\ bar {\ nu}} $$ K +→π+νν¯。我们讨论了几种情况：左旋中微子耦合； ... 中微子LFV耦合的情况为$ K_L \ rightarrow \ pi ^ 0 \ nu {\ bar {\ nu}} $$ KL→π0νν¯引入了CP守恒贡献，这与 ...
$$ \ Lambda _b $$Λb衰减为$$ \ Lambda _c ^ * \ ell \ bar {\ nu __ell... 我们研究了$$ \ Lambda _b \ rightarrow \ Lambda _c ^ * \ ell \ bar {\ nu} _ \ ell $$Λb→Λc∗ℓν¯ℓ和$$ \ Lambda _b \ rightarrow \ Lambda _c ^ *的 ...

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